OpticsEdit

Gaussian optics egy technika geometriai optika, amely leírja a viselkedését fénysugarak optikai rendszerek segítségével a paraxiális közelítés, amelyben csak sugarak, amelyek kis szögek az optikai tengely a rendszer tekinthető. Ebben a közelítésben a trigonometrikus függvények a szögek lineáris függvényeként fejezhetők ki. A Gauss optika olyan rendszerekre vonatkozik, amelyekben az összes optikai felület sík vagy gömb részei., Ebben az esetben egyszerű explicit képletek adhatók egy képalkotó rendszer paramétereihez, mint például a fókusztávolság, a nagyítás és a fényerő, az alkotóelemek geometriai alakzatai és anyagi tulajdonságai szempontjából.

Időszak oscillationEdit

az Az időszak, hinta egy egyszerű gravitációs inga függ a hossza, a helyi erő, a gravitáció, valamint kis mértékben a maximális szög, hogy az inga leng távol függőleges, θ0, az úgynevezett amplitúdó. Ez független a bob tömegétől., Az igaz időszak T egy egyszerű inga, az az idő, egy teljes ciklus ideális egyszerű gravitációs inga, lehet írni több különböző formái (lásd Inga (matematika) ), egy példa, hogy a végtelen sorozat:

T = 2 π L g ( 1 + 1 16 θ 0 2 + 11 3072 θ 0 4 + ⋯ ) {\displaystyle T=2\pi {\sqrt {L \felett g}}\left(1+{\frac {1}{16}}\theta _{0}^{2}+{\frac {11}{3072}}\theta _{0}^{4}+\cdots \right)}

ahol L a hossza, az inga a ” g ” pedig a helyi gravitációs gyorsulással.

azonban, ha az egyik veszi a lineáris közelítés (azaz., ha az amplitúdó korlátozódik, kis hinta, ) a periódus:

T ≈ 2 π L g θ 0 ≪ 1 ( 1 ) {\displaystyle T\körülbelül 2\pi {\sqrt {\frac {L}{g}}}\qquad \qquad \qquad \theta _{0}\ll 1\qquad (1)\,}

a lineáris közelítés, az az időszak, swing megközelítőleg azonos a különböző méretű hinta: ez az az időszak, független az amplitúdó. Ez a tulajdonság, az úgynevezett izokronizmus, az oka annak, hogy a medálok annyira hasznosak az időméréshez. Az inga egymást követő ingadozása, még akkor is, ha az amplitúdó változik, ugyanannyi időt vesz igénybe.,

elektromos ellenállásszerkesztés

a legtöbb anyag elektromos ellenállása a hőmérséklettel változik. Ha a hőmérséklet-T nem változik túl sokat, egy lineáris közelítés tipikusan:

ρ ( T ) = ρ 0 {\displaystyle \rho (T)=\rho _{0}}

ahol α {\displaystyle \alfa } hívják a hőmérséklet együttható ellenállás, T 0 {\displaystyle T_{0}} rögzített referencia hőmérséklet (általában szobahőmérsékleten), valamint ρ 0 {\displaystyle \rho _{0}} az ellenállás a hőmérséklet T 0 {\displaystyle T_{0}} ., Az α {\displaystyle \ alpha } paraméter a mérési adatokból illesztett empirikus paraméter. Mivel a lineáris közelítés csak egy közelítés, α {\displaystyle \ alpha } különbözik a különböző referencia hőmérsékletek. Ezért szokás megadni azt a hőmérsékletet, amelyen az α {\displaystyle \alpha } értéket egy utótaggal mértük, például α 15 {\displaystyle \alpha _{15}, és a kapcsolat csak a referencia körüli hőmérsékleti tartományban van., Ha a hőmérséklet nagy hőmérsékleti tartományban változik, a lineáris közelítés nem megfelelő, részletesebb elemzést és megértést kell alkalmazni.